Ces trois d\u00e9clarations sont d\u00e9crites plus en d\u00e9tail ci-dessous. Figure 1 : Montage simplifi\u00e9 d’un photom\u00e8tre repr\u00e9sentant l’\u00e9chantillon et les param\u00e8tres pertinents pour la loi de Lambert-Beer<\/p>\n\n I 0<\/sub> : Lumi\u00e8re entrant dans l’\u00e9chantillon Fondamentalement, un photom\u00e8tre se compose d’une source lumineuse, d’une position qui maintient l’\u00e9chantillon et d’un d\u00e9tecteur (figure 1). Le d\u00e9tecteur mesure l’intensit\u00e9 de la lumi\u00e8re qui traverse l’\u00e9chantillon. Naturellement, un certain nombre d’autres composants sont pr\u00e9sents ; sp\u00e9cifiquement, des \u00e9l\u00e9ments optiques qui r\u00e9fractent la lumi\u00e8re et la s\u00e9parent en longueurs d’onde individuelles ainsi que des \u00e9l\u00e9ments qui r\u00e9fl\u00e9chissent ou transmettent la lumi\u00e8re.<\/p>\n\n La source lumineuse d’un photom\u00e8tre \u00e9met de la lumi\u00e8re \u00e0 une intensit\u00e9 d\u00e9finie I 0<\/sub> , qui est guid\u00e9e \u00e0 travers la solution d’\u00e9chantillon. Une partie de la lumi\u00e8re sera absorb\u00e9e par l’\u00e9chantillon. La partie qui traverse l’\u00e9chantillon est enregistr\u00e9e par le d\u00e9tecteur comme intensit\u00e9 I. Le rapport I\/I 0<\/sub> d\u00e9crit la transmission de l’\u00e9chantillon \u00e0 une longueur d’onde d\u00e9finie.<\/p>\n\n Calcul de l’absorbance (A = log (I 0<\/sub> \/I)<\/strong><\/p>\n\n Les photom\u00e8tres modernes convertissent automatiquement la transmission d’un \u00e9chantillon en absorbance, qui est d\u00e9finie comme le logarithme d\u00e9cadique n\u00e9gatif de la transmission. La question se pose de savoir pourquoi la transmission n’est pas directement utilis\u00e9e pour le calcul de la concentration de l’\u00e9chantillon. La figure 2 clarifie le lien entre la transmission et l’absorbance. Si plusieurs \u00e9chantillons, qui permettent chacun \u00e0 50 % de la lumi\u00e8re qui p\u00e9n\u00e8tre dans l’\u00e9chantillon de traverser, sont connect\u00e9s en s\u00e9rie, la courbe de transmission en d\u00e9clin exponentiel, illustr\u00e9e ci-dessous, en r\u00e9sultera. Si les valeurs sont plut\u00f4t exprim\u00e9es de mani\u00e8re logarithmique, une d\u00e9pendance lin\u00e9aire en r\u00e9sultera. De cette mani\u00e8re, l’absorbance est proportionnelle \u00e0 la concentration (ainsi qu’\u00e0 la longueur du trajet), ce qui simplifie consid\u00e9rablement les calculs.<\/p>\n\n Figure 2\u00a0: Le lien entre la transmission et l’absorbance de la lumi\u00e8re\u00a0:<\/strong><\/p>\n\n a) Connecter des \u00e9chantillons en s\u00e9rie, chacun d’entre eux permettant la transmission de 50 % de la lumi\u00e8re qui p\u00e9n\u00e8tre dans l’\u00e9chantillon. Le pourcentage se rapporte \u00e0 l’intensit\u00e9 lumineuse initiale.<\/p>\n\n b) Courbe de transmission en d\u00e9clin exponentiel<\/p>\n\n![\"\"](\"\/\/i0.wp.com\/qvarz.com\/wp-content\/uploads\/2022\/02\/Absorbance-Measurements-1.jpg\" "\\"\\"")
<\/a><\/figure><\/div>\n\n<\/a><\/figure><\/div>\n\n<\/a><\/figure><\/div>\n\n